進(jìn)一步大泵浦能量，脈沖峰值功率隨之大。當(dāng)其大到一定值時(shí)，達(dá)到了鉺光纖內(nèi)受激布里淵散射的閾值2腔內(nèi)產(chǎn)生了了背向受激淵散UBS給諧腔提供了納級(jí)g迪聲學(xué)聲子與纖芯的相互作用也時(shí)間決定）馳豫振蕩脈沖形式的反饋，這相當(dāng)于諧振腔的Q值在極短的時(shí)間內(nèi)加了幾個(gè)數(shù)量級(jí)，因而產(chǎn)生了納秒量級(jí)的巨脈沖輸出。
對(duì)以上實(shí)驗(yàn)結(jié)果還可以做如下解釋：在SBS作用發(fā)生前，諧振腔內(nèi)的光強(qiáng)為/.，這一光強(qiáng)在腔內(nèi)往返一周的損耗為W.背向散射具有相位共軛特性，SBS光強(qiáng)Is在腔內(nèi)往返一周損耗為W包括光經(jīng)過(guò)路程上所有光學(xué)元件的吸收，散射、衍射及耦合輸出等總的損耗），這時(shí)腔內(nèi)的總光強(qiáng)/= /0+/S，在腔內(nèi)往返一周的總損耗為由上式可以看出，當(dāng)SBS未發(fā)生時(shí)，/S= 0，這時(shí)為初始諧振腔損耗；當(dāng)SBS發(fā)生后，/S長(zhǎng)到/S= /，這時(shí)W為相位共軛損耗。由于SBS發(fā)生前，諧振腔輸出端僅由4*菲涅爾反射提供反饋，腔的損耗很大。而SBS發(fā)生后，由于背向散射提供強(qiáng)反饋，輸出損耗較小，W也較小，即W <W.由此可見，腔內(nèi)損耗W由W（高）到W（低）的變化引起腔內(nèi)Q值變化，導(dǎo)致了納秒量級(jí)巨脈沖的產(chǎn)生。
3結(jié)本文對(duì)高摻鉺光纖激光器輸出特性進(jìn)行了詳細(xì)的測(cè)量，實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，當(dāng)Er3+摻雜濃度較高時(shí)，泵浦能量達(dá)到一定值后，激光器由連續(xù)運(yùn)轉(zhuǎn)狀態(tài)變?yōu)槊}沖狀態(tài)，且有較穩(wěn)定的微秒量級(jí)脈沖序列輸出。這可以用離子對(duì)動(dòng)力學(xué)模型給予合理解釋；由于鉺光纖自身的非線性，當(dāng)腔內(nèi)光強(qiáng)達(dá)到SBS閾值后，背向散射發(fā)生，產(chǎn)生了納秒量級(jí)巨脈沖，其脈沖寬度小于2ns，重復(fù)頻率為64. 5MHz.但是，這些納秒“短脈沖簇”僅僅存在于微秒包絡(luò)中。這預(yù)示用SBS過(guò)程產(chǎn)生納秒自調(diào)Q光脈沖是一種簡(jiǎn)單可行的方法。為了降低SBS閾值，得到穩(wěn)定的自調(diào)Q光脈沖序列，可以在益光纖上熔接一段適當(dāng)長(zhǎng)度的傳輸光纖，這在以前的實(shí)驗(yàn)中得到了證實(shí)。―般認(rèn)為，為了提高脈沖峰值功率，應(yīng)該加益光纖的摻雜濃度。但是，根據(jù)離子對(duì)交叉馳豫模型，這將會(huì)出現(xiàn)粒子數(shù)淬滅，從而影響光脈沖峰值功率的加。