光纖跳線定義
將光纖連接器裝配在光纖/光纜的兩端，使之能夠實現光纖活動連接和信號傳輸的無源裝置。
光纖跳線加工——端面研磨
圓形光纖束
用于耦合到光源
線型光纖束
用于光譜儀/狹縫/橢圓發射燈/比色皿吸收光譜測量20 µm x 2 mm入射狹縫
圓形到線形光纖束
圓形光纖束用來提高進入到光譜儀和其它帶入射狹縫的光學器件的耦合效率。
線形符合入射狹縫的形狀，因此能增加入射到器件的光線數量。
線形末端也可以用作線形光源。
分叉光纖束：雙光纖
1.將一個樣品的通道寬帶發射導入多個探測器中
2.熒光顯微發射的集光
3.光譜學
4.照明
分叉光纖束：圓形對圓形
探測光纖束
光纖束探針是針對測量漫反射和鏡面反射、色彩、熒光以及后向散射(固體，液體和粉末狀)進行優化設計的。光纖束被分為兩路，一路將光從光源傳輸給樣品，一路將樣品反射光傳輸給光譜儀，參考分支直接將光從光源處傳輸給另一光譜儀。
光纖反射/散射探針束 帶有參考分支
光纖反射/散射探針束 帶有參考分支
透射浸入式探頭光纖束
透射浸入式探頭光纖束極其適合在液態樣品中測量透射率和吸光率。與基于比色皿的裝置不同，探頭浸入樣品中；液體可以自由流入探頭的開口里面。這種方式可以直接測量樣品，非常適合需要實時測量的應用，比如，監測化學反應或水質測試。
集束光纖
光纖連接器的原理
連接器基本結構
連接器基本上是采用某種機械和光學結構，使兩根光纖的纖芯對準．保證80%以上的光能夠通過。目前有代表性并且正在使的有以下幾種：
1.套管結構
2.雙錐結構
3.V槽結構
4.透鏡結構
套管結構
這種連接器由插針和套筒組成．插針為一精密套管，光纖固定在插針里面。套筒也是一個加工精密的套管(有開口和不開口兩種)，兩個插針在套筒中對接并保證兩根光纖的對準．
原理：以插針的外圓柱面為基準面，插針與套筒之間為緊配合。當光纖纖芯對外圓柱面的同軸度、插針的外圓柱面和端面以及套筒的內孔加工得非常精密時，兩根插針在套筒中對接，就實現了兩根光纖的對準。
雙錐結構
這種連接器的特點是利用錐面定位。插針的外端面加工成圓錐面．基座的內孔也加工成雙圓錐面．兩個插針插入基座的內孔實現纖芯的對接。插針和基座的加工精度，錐面與錐面的結合既要保證纖芯的對中，還要保證光纖端面間的間距恰好符合要求。它的插針和基座來用聚合物模壓成型．精度和一致性都很好。
V槽結構
它的對中原理是將兩個插針放入V形槽基座中，再用蓋板將插針壓緊，使纖芯對準。這種結構可以達到較高的精度。其缺點是結構復雜，零件數量偏多。
透鏡耦合結構
透鏡耦合又稱遠場耦合，它分為球透鏡耦合和自聚焦透鏡耦合兩種。其結構分別見下圖。
這種結構通過透鏡來實現光纖的對中。用透鏡將一根光纖的出射光變成平行光，再有另一透鏡將平行光聚焦并導入另一光纖中。
優點是降低了對機械加工的精度要求．使耦合更容易實現。
缺點是結構復雜、體積大、調整元件多、接續損耗大。在某些特殊的場合，如在野戰通信中這種結構仍有應用。因為野戰通訊距離較短，環境塵土較大，可以容許損耗大一些．但要求快速接通透鏡能將光斑變大，接通更容易，正好滿足了這種需要．
透鏡在各種耦臺中的作用更不能忽視．它是光纖與其它無源器件和光電器件進行耦合的橋梁。
FC(Ferrule Connector)型光纖連接器
Ferrule Connector是由日本NTT研制，緊固方式為螺絲扣
ST(Straight Tip)型光纖連接器
Straight Tip是由AT&T貝爾實驗室研制。
ST接頭：刺入及旋轉就是它的連接方法(將線插入插座，然后旋轉外面的卡口將之鎖住)
LC（Lucent Connector）型光纖連接器
Lucent Connector是由美國朗訊貝爾實驗室研制，
采用操作方便的模塊化插孔（RJ）閂鎖機理制成。
其所采用的插針和套筒的尺寸是普通 SC、FC等所用尺寸的一半，為1.25mm。
插針
插針是一個帶有微孔的精密圓柱體，其結構和主要尺寸如圖所示
實用的插針材料采用氧化鋯陶瓷
一般陶瓷插芯的主要參數：
外徑：2.499 ±0.0005
外徑不圓度：小于等于0.2um
微孔偏心量（同心度）小于等于1.0um
外圓柱面光潔度：?14
2.5mm
1.25mm
一般陶瓷套筒的主要參數：
外徑：3.2 +0/-0.02mm
內徑：2.5 -0.002/-0.007mm
內表面光潔度：?14
插芯插入或拔出力：3.92~5.88N
開口套筒彈性形變： 小于等于0.5um
研磨角度類型：
PC型（ Physical Contact ） ------插芯端面為球面 ，RL>40dB
UPC型（Ultra PC） ---插芯端面為微球面, RL>50dB
APC型(Angled PC） ---插芯端面為斜球面（常見的為8度角）， RL>60dB
PC端面
UPC端面
APC端面
SMA905光纖連接器
D80光纖連接器
QBH光纖連接器
光纖的結構
纖芯
1) 位置：光纖的中心部位
2) 材料：高純度SiO2，摻有極少量的摻雜劑(GeO2，P2O5)，作用是提高纖芯折射率(n1)，以傳輸光信號
包層
1) 位置：位于纖芯的周圍
2) 材料：高純度SiO2，極少量摻雜劑(如B2O3)的作用則是適當降低包層折射率(n2)，使之略低于纖芯折射率，使得光信號能約束在纖芯中傳輸
涂覆層
1) 位置：位于光纖的最外層
2) 結構和材料：包括一次涂覆層，緩沖層和二次涂覆層
a) 一次涂覆層一般使用丙烯酸酯、有機硅或硅橡膠材料
b) 緩沖層一般為性能良好的填充油膏 (防水)
c) 二次涂覆層一般多用聚丙烯或尼龍等高聚物
3) 作用：保護光纖不受水汽侵蝕和機械擦傷，同時又增加光纖的機械強度與可彎曲性，起著延長光纖壽命的作用
光纖的分類主要是從工作波長、折射率分布、傳輸模式、原材料和制造方法上作一歸納的，各種分類如下。
（1）工作波長：紫外光纖、可觀光纖、近、紅外光纖（0.85μm、1.3μm、1.55μm）。
（2）折射率分布：階躍（SI）型光纖、近階躍型光纖、漸變（GI）型光纖、其它（如三角型、W型、凹陷型等）。
（3）傳輸模式：單模光纖（含偏振保持光纖、非偏振保持光纖）、多模光纖。
（4）原材料：石英光纖、多成分玻璃光纖、塑料光纖、復合材料光纖（如塑料包層、液體纖芯等）、紅外材料等。按被覆材料還可分為（碳等）、金屬材料（銅、鎳等）和塑料等。
（5）制造方法：預塑有汽相軸向沉積（VAD）、化學汽相沉積（CVD）等，拉絲法有管律法（Rod intube）和雙坩鍋法等。
階躍（SI）型光纖與漸變（GI）型光纖
階躍型光纖（SIF）：
纖芯折射率呈均勻分布，纖芯和包層相對折射率差Δ為1%～2%。
階躍光纖的導光原理：
光在均勻介質中是沿直線傳播的，階躍光纖就是靠光波在芯包界面發生全反射將光波限制在纖芯中向前傳播的。
階躍型的光纖，纖芯折射率為n1 ，包層的折射率為n2，且n1>n2，空氣折射率為n0。在光纖內傳輸的子午光線，簡稱內光線，遇到纖芯與包層的分界面的入射角大于θc時，才能保證光線在纖芯內產生多次全反射，使光線沿光纖傳輸。
漸變型光纖（GIF）：
纖芯折射率呈非均勻分布，在軸心處，而在光纖橫截面內沿半徑方向逐漸減小，在纖芯與包層的界面上降至包層折射率n2。
在漸變光纖中，光線傳播的軌跡近似于正弦波。若光以一定的入射角從軸心處層射向與第二層的交界面時，由于是從光密介質射向光疏介質，折射接角大于入射角，光線將折射進第二層射向與第
三層的交界面，并再次發生折射進入第三層，依次第推。因此，當纖芯分層數無限多，其厚度趨于零時，漸變型光纖纖芯折射率呈連續變化，光線在其中的傳播軌跡不再是折線，而是一條近似于正弦型的曲線。
漸變光纖的導光原理：
依據折射原理,光線最遲在芯包界面發生全反射，將子午射線限制在纖芯中向前傳播的。
漸變光纖的導光示意圖
當r=0時光線的軌跡。可以看出，從光纖端面上同一點發出的近軸子午光線經過適當的距離后又重新匯集到一點。也就是說，它們有相同的傳輸時延，有自聚焦性質。
對比圖：
光纖的損耗決定了光信號在光纖中被增強之前可傳輸的距離。
光纖損耗的來源：
（1）光纖材料的吸收與散射損耗；
（2）光纖的彎曲輻射損耗；
（3）光纖的連接；
（4）耦合損耗。
1）光纖材料的吸收與散射損耗；
本征吸收：光纖材料對光信號的吸收。
雜質吸收：雜質不是指光纖中的摻雜物，而是由于材料不純凈及工藝不完善而引入的雜質，如過渡金屬離子和OH-離子。
原子缺陷吸收：由于材料受到熱輻射或光輻射引起的。
散射損耗：在光纖材料中，由于某種遠小于波長的不均勻性引起的光散射構成光纖的散射損耗。
損耗主要機理：材料吸收、瑞利散射和輻射損耗
（2）光纖的彎曲輻射損耗
光纖實際應用中不可避免的要產生彎曲，這就伴隨著產生光的彎曲輻射損耗。
（3）光纖的連接損耗
（4）耦合損耗
光源與光纖的耦合損耗
光纖與光器件的耦合損耗
光纖傳輸特性和光學特性
光纖的傳輸特性和光學特性對光纖通信系統的工作波長、傳輸速率、傳輸距離和信息質量等都有著至關重要的作用。
光纖的傳輸特性和光學特性具體涉及到的適用特性有：衰減、色散、截止波長、模場直徑、基帶響應、數值孔徑、有效面積、光學連續性和微彎敏感性等等。
其中主要特性包括：
1.數值孔徑NA
入射到光纖端面的光并不能全部被光纖所傳輸，只是在某個角度范圍內的入射光才可以。這個角度就稱為光纖的數值孔徑。
對于階躍型光纖，當光線在纖芯與包層界面上發生全反射時，光波在纖芯中傳播軌跡為折線，相應的端面入射角記為光纖波導的孔徑角（或端面臨界角）。即只有光纖端面入射角大于的光線才能在光纖中傳播，故光纖的受光區域是一個圓錐形區域，圓錐半錐角的值就等于。為表示光纖的集光能力大小，定義光纖波導孔徑角的正弦值為光纖的數值孔徑（NA），即：
在光學中，數值孔徑是表示光學透鏡性能的參數之一。用放大鏡把太陽光匯聚起來，能點燃紙張就是一個典型例子。若平行光線照射在透鏡上，并經過透鏡聚焦于焦點處時，假設從焦點到透鏡邊緣的仰角為θ，則取其正弦值，稱之為該透鏡的數值孔徑， 光纖的數值孔徑大小與纖芯折射率，及纖芯－包層相對折射率差有關。從物理上看，光纖的數值孔徑表示光纖接收入射光的能力。NA越大，則光纖接收光的能力也越強。從增加進入光纖的光功率的觀點來看，NA越大越好，因為光纖的數值孔徑大些對于光纖的對接是有利的。但是NA太大時，光纖的模畸變加大，會影響光纖的帶寬。因此，在光纖通信系統中，對光纖的數值孔徑有一定的要求。通常為了地把光射入到光纖中去，應采用其數值孔徑與光纖數值孔徑相同的透鏡進行集光。 數值孔徑是多模光纖的重要參數，它表征光纖端面接收光的能力，其取值的大小要兼顧光纖接收光的能力和對模式色散的影響。
2.模場直徑d
模場直徑表征單模光纖集中光能量的程度。 由于單模光纖中只有基模在進行傳輸，因此粗略地講，模場直徑就是在單模光纖的接收端面上基模光斑的直徑（實際上基模光斑并沒有明顯的邊界）。 可以極其粗略地認為（很不嚴格的說法），模場直徑d 和單模光纖的纖芯直徑相近。
3.截止波長λc
我們知道，當光纖的歸一化頻率V小于其歸一化截止頻率Vc時，才能實現單模傳輸，即在光纖中僅有基模在傳輸，其余的高次模全部截止。 也就是說，除了光纖的參量如纖芯半徑，數值孔徑必須滿足一定條件外，要實現單模傳輸還必須使光波波長大于某個數值，即λ≥λc，這個數值就叫做單模光纖的截止波長。 因此，截止波長λc的含義是，能使光纖實現單模傳輸的最小工作光波波長。也就是說，盡管其它條件皆滿足，但如果光波波長不大于單模光纖的截止波長，仍不可能實現單模傳輸。
4.回波損耗---Return Loss
回波損耗又稱為反射損耗，它是指出光端，后向反射光相對輸入光的比率的分貝數，回波損耗愈大愈好，以減少反射光對光源和系統的影響.
5.接收靈敏度(Receiver Sensitivity)
衡量接收端為保證一定誤碼率(1×10exp(-12))所需接收的最小平均光功率,單位為 dBm.
6.誤碼率
誤碼率是指在較長一段時間內,經過接收端的光電轉換后收到的誤碼碼元數與誤碼儀輸出端給出碼元數的比率.
7.瑞利散射
光纖在加熱制造過程中，熱騷動使原子產生壓縮性的不均勻，造成材料密度不均勻，進一步造成折射率的不均勻。這種不均勻在冷卻過程中固定下來，引起光的散射，稱為瑞利散射。
8. 鬼影
它是由于光在較短的光纖中，到達光纖末端B產生反射，反射光功率仍然很強，在回程中遇到個活動接頭A，一部分光重新反射回B，這部分光到達B點以后，在B點再次反射回OTDR，這樣在OTDR形成的軌跡圖中會發現在噪聲區域出現了一個反射現象。
9. 死區
死區的產生是由于反射淹沒散射并且使得接收器飽和引起，通常分為衰減死區和事件死區兩種情況。
1)、衰減死區：從反射點開始到接收點回復到后向散射電平約0.5db范圍內的這段距離。這 是OTDR能夠再次測試衰減和損耗的點。
2)、 事件死區：從OTDR接收到的反射點開始到OTDR恢復的反射點1.5db一下的這段距離，這里可以看到是否存在第二個反射點，但是不能測試衰減和損耗。
10.后向散射系數
如果連接的兩條光纖的后向散射系數不同，就很有可能在OTDR上出現被測光纖是一個增益器的現象，這是由于連接點的后端散射系數大于前端散射系數，導致連接點后端反射回來的光功率反而高于前面反射回的光功率的緣故。遇到這種情況，建議大家用雙向測試平均趣值的辦法來對該光纖進行測量。
11. 動態范圍
它表示后向散射開始與噪聲峰值間的功率損耗比。它決定了OTDR所能測得的最長光纖距離。如果OTDR的動態范圍較小，而待測光纖具有較高的損耗，則遠端可能會消失在噪聲中.
12.吸收
在光纖傳輸中，如果光（光子流）所擁有的頻率具有的能量等于材料的能級距離，這種光會被材料吸收。這種吸收導致光功率的損耗，而減少損耗可以通過改變光的頻率或改善材料。材料的主要吸收波峰在945nm、1240nm、1380nm處。在實際應用中，改善材料的方法已經達到極限，我們只能通過改變光的頻率。符合需求的光波長有三個吸收較小的區域，分別位于850nm附近，1300nm附近和1500nm附近，這三個區域被稱為透明窗口。
